Elementare Wellenmechanik: Mit Anwendungen auf die by Walter Heitler

By Walter Heitler

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Dieser Buchtitel ist Teil des Digitalisierungsprojekts Springer ebook records mit Publikationen, die seit den Anfängen des Verlags von 1842 erschienen sind. Der Verlag stellt mit diesem Archiv Quellen für die historische wie auch die disziplingeschichtliche Forschung zur Verfügung, die jeweils im historischen Kontext betrachtet werden müssen.

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Angeregte Zustände Neben dem Zustand niedrigster Energie gibt es auch angeregte Zustände mit Energien E n > EI> wenn wir jetzt die Energie (6) des Grundzustandes mit EI bezeichnen. Wir leiten hier nicht sämtliche Lösungen ab, sondern teilen nur das Ergebnis mit. Die Energien der einzelnen angeregten Zustände sind oder allgemein E2 = En me4 1 1 - 21i2 22 = "'4 EI = - me4 1 21i2 n 2 = 1 n2 EI> (7) (7') wo n = 1, 2, 3, ... , 00. Für sehr große n wird E sehr klein, und im Grenzfall n -+ 00 verschwindet E n .

P sei zunächst eine 8-Wellenfunktion, d. h. "P = "P (r): i 0 0 1[ M z "P = x f)y "P- Y f)x "P f)"PY f)"P x =x---y--=O. or r f) r r *) Selbst wenn MT unscharf ist, kann man der Feststellung, M", sei Konstante der Bewegung, noch eine gewisse Bedeutung beilegen. Was sich dann im Laufe der Zeit nicht ändert, ist die Wahrscheinlichkeitsverteilung für die möglichen Werte von M z . In diesem Sinne sind auch in der Wellenmechanik alle drei Komponenten von M Konstante der Bewegung. 38 Analog ergibt sich M ~ "P = M" "P = O.

Annehmen kann. Wir symbolisieren diese beiden Spinzustände durch Pfeile t bzw . /-. /- bzw. t t symbolisch darstellen. tt-Zustände sind dreifach entartet. Wir wollen nun die einzelnen Zustände der beiden Elektronen genauer betrachten, beispielsweise die Verteilungen ot: und 15 von Bild 19.

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